Wprowadźmy układ współrzędnych o początku w jednym z wierzchołków podstawy akwarium, na przecięciu poziomej osi równoległej do oraz osi skierowanej pionowo w górę. Środek ciężkości wody przez cały czas ruchu pozostaje w jednakowej odległości od pionowych ścian akwarium równoległych do płaszczyzny a okres badanych drgań nie zależy od szerokości naczynia. Podczas drgań, gdy na bocznej ściance o współrzędnej woda podnosi się na wysokość to na ściance opada do Środek ciężkości wody przesuwa się wówczas z położenia równowagi w położenie:

Dla małych drgań przyjmujemy, że oraz Wyprowadzając powyższe wyrażenia, skorzystaliśmy z faktu, że dla każdego rozkład wody w naczyniu możemy otrzymać, dodając do rozkładu równowagowego wodę wypełniającą prostopadłościan o podstawie trójkąta prostokątnego z poziomą przyprostokątną i pionową - po stronie i odejmując taki sam prostopadłościan po stronie Pamiętamy też, że środek ciężkości jednorodnego trójkąta leży na przecięciu środkowych jego boków - dla trójkąta prostokątnego rzuty prostokątne środka ciężkości wypadają w 1/3 odpowiednich przyprostokątnych, licząc od wierzchołka kąta prostego. Kwadrat prędkości ruchu środka masy wynosi więc:

gdzie oznacza pochodną względem czasu. Jako kolejne przybliżenie przyjmijmy, że cała masa wody porusza się z tą sama prędkością Wówczas zmiany całkowitej energii mechanicznej podczas ruchu możemy zapisać jako:

Wyrażenie to "przypomina" nam wzór na energię drgań masy zawieszonej na sprężynie o stałej sprężystości jeśli przyjmiemy:

Poszukiwany okres drgań wynosi więc:

W akwarium o i natomiast, na przykład, dla Jeziora Genewskiego, dla którego można przyjąć i średnią głębokość obliczone minut (obserwowano fale o i minuty).